激光的基本性質(zhì)

激光問世以來就被稱為尋找問題的答案。激光的廣泛應(yīng)用源自于它們du特的性質(zhì)。激光的顏 色純度遠高于其它光源；也就是說，一臺激光器能產(chǎn)生顏色幾乎相同的光，即單色光。激光 還具有高方向性，因此可聚焦成具有ji高強度的極小光斑。激光的單色性、方向性以及相位 一致性可用一個詞概括：相干。

單色性；窄線寬；高時間相干這三個詞的含義基本是相同的。光譜燈(比如汞燈)可能具有低至 10 GHz 的線寬，即發(fā)射光 譜的頻率范圍。GHz 線寬可通過以下公式轉(zhuǎn)換為波長單位：

因此，對于中心波長λ = 550 nm 的光譜，10 GHz 線寬相當于約 0.1 nm。相比而言，激 光器很容易產(chǎn)生線寬小 100 倍的光；對于相同波長的激光，其線寬只有 0.001 nm。另外， 根據(jù)頻率線寬的倒數(shù)可得到相干時間(1/Δv)，所以單色性、窄線寬和高時間相干具有相同的 含義。下面展示了 Thorlabs 幾種不同典型線寬的激光器。

方向性；高準直光束；高空間相干

激光的發(fā)散角通常以 mrad 為單位。這么小的發(fā)散角是因為光必須在共振腔內(nèi)往返多次才能 通過輸出耦合鏡，所以只有和共振腔中心線嚴格對準的光才能完成所需的往返次數(shù)，使得輸 出光束具有很小的發(fā)散角。下面展示了氦氖激光腔及其輸出光束的示意圖，其中 HR 表示高 反鏡、OC 表示輸出耦合鏡，L 表示腔長，D 表示束腰直徑，而α表示全發(fā)散角；典型值列 在表格中。

當然，激光不可能是絕對單色的，也不可能沒有任何發(fā)散。發(fā)散源自光波的衍射。比如，平 面波通過小孔衍射時將產(chǎn)生 2.44λ/D 的全發(fā)散角；其中λ為波長，D 為小孔直徑。如果使用 屏幕觀察衍射圖案，那么上述角度是小孔對中心亮斑的張角，而這個角度內(nèi)的功率占小孔總 透射功率的 84%。

激光光束的發(fā)散角可以非常小。對于常見的高斯光束，全發(fā)散角約為 1.27λ/D，其中 D 為束腰直徑。因此，對于相同的波長，高斯光束的發(fā)散角大約只有上述平面波衍射角的一半。 雖然高斯光束在自由空間傳播時保持相同的強度輪廓，但是當直徑為 D 的高斯光束通過直 徑為 D 的光闌時也會產(chǎn)生不良影響。這是因為高斯光束在標稱直徑之外還有一部分光，而 這些光會被光闌阻擋。這使得光束發(fā)散角大于 1.27λ/D，并且在主光束周圍產(chǎn)生微弱的衍射 環(huán)。當光闌增大到光束直徑的兩到三倍時，這些負面影響會迅速減小，幾乎可忽略不計。小 發(fā)散角有助于實現(xiàn)小聚焦光斑。這是因為透鏡聚焦有兩個規(guī)律：通過透鏡的所有平行光線會 聚在同一點；通過透鏡中心的光線不改變方向。下面展示了發(fā)散光束通過透鏡聚焦的示意圖。 由于光線 c 和 d 通過透鏡中心，而且分別平行于 b 和 a，因此 b 和 c 會聚在同一點，而 a 和 d 會聚在同一點；兩點之間的距離為聚焦光斑尺寸。

從圖中可以看出，全發(fā)散角(α)約等于聚焦光斑尺寸(S)和焦距(f)之比。因此，入射光束的發(fā) 散角越小，聚焦光斑尺寸越小。

相干性

下圖展示了激光光束中兩個波的特性：它們具有幾乎相同的波長、方向和相位。激光因為同 時具有這三個特性而成為相干光，使其不同于其它類型的光。

有些應(yīng)用需要相干光才能實現(xiàn)。單色激光可用于探測原子結(jié)構(gòu)或控制復(fù)雜的化學反應(yīng)。高準 直激光可以遠距離傳輸能量或高效率聚焦能量。相位一致的激光可以呈現(xiàn)出生動的三維全息圖，還可以產(chǎn)生持續(xù)時間只有幾個光周期的超短脈沖。作為一種*的工具，激光器不僅改 變著科研和工業(yè)，而且影響日常生活的每個方面。有了激光，我們就有了非線性光學、量子 光學、冷原子物理學、飛秒化學、精密光譜學，有了光纖通信、激光光鑷、激光原子鐘、激 光核聚變、激光引力波探測器、激光頻率梳、激光雷達、激光加工、激光電影、激光手術(shù)…… 有 趣的是，傳播和衍射能夠提高光場的相干性。因此，相干性是光場的性質(zhì)，而不是光源的性 質(zhì)：托馬斯·楊讓陽光通過一個小孔就實現(xiàn)了對兩個小孔的相干照明，為確立光的波動說提 供了證據(jù)。

Thorlabs 提供多種不同類型的激光器和特殊的相干光源，比如單光子源。選擇范圍從 單個的激光二極管和 DPSS 激光器到完整的系統(tǒng)，比如光纖耦合激光器、氦氖激光器、 納秒激光器、皮秒激光器和飛秒激光器。歡迎聯(lián)系我們~